Relatie tussen ruimtelijke resolutie en optische overdrachtsfunctie
Voor een bepaalde geologische eenheid, zoals een basale pixelgrootte met grondkarakteristieke verdeling of karakteristiek veld, volgens de basisstralingswet, kan de straling die de sensor -ingangspupil bereikt worden beschreven door zijn ruimtelijke, spectrale en temporele verdelingskenmerken:
L Input=f (x, y, z; λ; τ; t) (5-5-2)
In de formule vertegenwoordigen x, y en z ruimtelijke posities; λ is de golflengte; T vertegenwoordigt tijd; τ vertegenwoordigt de overdracht van de atmosfeer. F vertegenwoordigt de functionele relatie tussen de interactie tussen het invallende licht en de atmosfeer voordat de ingangspupil van de sensor, de reflectiekarakteristieken van het geologische lichaam en de stralingsergie van elk deel van de reflectiestraling van het geologische lichaam en de interactie met de atmosfeer bereikt.
Tijdens het beeldvormingsproces bemonstert het optische systeem van het sensor het signaal ruimtelijk, waardoor het in discrete pixels of pixels op de afbeelding wordt gedeeld
L Light=f (x, y, z; λ; τ; t; mtf; s λ) (5-5-3)
MTF vertegenwoordigt de modulatieoverdrachtsfunctie van het optische systeem, de spectrale responsfunctie van de S λ -detector (ook bekend als de overdrachtsfunctie van de detector) en L -licht vertegenwoordigt de spectrale stralingswaardeuitgang door het optische systeem. Een andere factor die de ruimtelijke resolutie bepaalt, is de modulatieoverdrachtsfunctie (MTF) van het optische systeem, die de resolutie en contrast van het beeld beïnvloedt. Het niveau van modulatietransmissie is de standaard voor het evalueren van de beeldkwaliteit. Het conversieproces van het optische systeem van het invallende spectrum is eigenlijk het modulatie- en transformatieproces van de modulatieoverdrachtsfunctie op het invallende licht.
5.5.2.1 Stralingsmeting
De meting van stralingsvermogen en energie uit optische teledetectie van de grond uit de ruimte kan worden vereenvoudigd in het proces dat wordt getoond in figuur 5-5-1. In het algemeen is het uitgaan van de snijhoek tussen de as van de sensor en het oppervlak normaal van de grondstralingsbron θ, en de halve hoek van de invallende leerling van de sensor naar de stralingsbron is A (Mai Weilin, 1979). Op dit punt fungeert de oppervlaktegrootte van het detectorelement als een veld van het gezichtspentuur, waardoor het gezichtsveld wordt beperkt dat de sensor kan observeren. De geometrische projectie van het gezichtsveld op de grond op de grond komt overeen met het grondresolutie -element, zoals aangegeven door de stippellijn in figuur 5-5-1 (b). Het momentane gezichtsveld halve hoek wordt weergegeven door. De hoeken en hebben een significante impact op de kenmerken van de energieoogst van onsamenhangende stralingsbronnen.
